Куда направлено ускорение?

Куда направлено ускорение?

Ускорение — это быстрота изменения скорости. Эта величина векторная, она имеет свое направление и измеряется в м/с 2 (в СИ).

Для того чтобы понять, куда направлен вектор ускорения, необходимо сначала определить, какой вид движения имеет точка, за которой мы следим.

Виды движения

Если это движение по прямой и скорость увеличивается.

Ускорение будет направлено туда же, куда направлена скорость. Их векторы будут совпадать.

Если это движение по прямой и скорость уменьшается.

Вектор ускорения будет противоположен вектору скорости.

Если это движение по прямой, скорость не меняется.

Ускорение будет равно нулю и никуда не будет направлено.

Движение по окружности с равномерной скоростью.

Если точка движется по кругу и скорость не меняется, то ускорение здесь называется центростремительным (или нормальным) и его вектор направлен к центру окружности.

Движение по окружности с меняющейся скоростью.

В таком случае появляется еще одно ускорение — касательное (или тангенциальное). Оно направлено от точки по касательной к окружности в сторону движения, если скорость увеличивается, и в обратную сторону, если скорость уменьшается. Но про центростремительное тоже забывать не стоит. Получается, что на точку воздействуют 2 вида ускорения. Здесь вводится понятие полного ускорения. Его вектор — это биссектриса угла между вектором центростремительного ускорения и вектором касательного.

Обратите внимание, что в каждой точке движения по окружности вектор полного ускорения будет менять свое направление.

Кроме направления, ускорение имеет еще и свою величину. О том, какие формулы использовать для того, чтобы рассчитать ускорение, узнайте здесь: Как найти ускорение?

  • ПРЕДИСЛОВИЕ
  • ВВЕДЕНИЕ
    I. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ КИНЕМАТИКИ
  • § 1. Основные опыты и наблюдения. Что такое механическое движение?
  • § 2. Относительность движений. Система отсчета
  • § 3. Как определить положение тел друг относительно друга? Радиус-вектор
  • § 4. Главное свойство радиус-вектора. Что такое вектор?
  • § 5°. Другой способ определения положения тел. Координаты
  • § 6°. Как связан радиус-вектор с декартовыми координатами?
  • § 7. Как определить конечный результат движения? Вектор перемещения
  • § 8. Как связан вектор перемещения с приращением радиус-вектора?
  • § 9°. Определение вектора перемещения по координатам
  • § 10. Через какие точки проходило тело во время движения? Траектория
  • § 11. Как связана траектория движения с векторами перемещения?
  • § 12. Как определить положение тела на траектории? Длина пути
  • § 13. Закон движения тела по заданной траектории
  • § 14. Первые итоги. Примеры
  • § 15. Как определить состояние движения в данной точке? Скорость
  • § 16. Определение направления и модуля скорости
  • § 17°. Определение скорости по изменению координат тела
  • § 18. Две основные задачи кинематики
  • § 19. Формула закона равномерного движения
  • § 20. Порядок действий при решении задач кинематики
  • § 21. Некоторые особенности практических транспортных задач
  • § 22. Как количественно определить изменения скорости? Ускорение
  • § 23. Изменение модуля скорости. Тангенциальное ускорение
  • § 24. Изменение направления скорости. Нормальное ускорение
  • § 25. Формула скорости равнопеременного движения
  • § 26. Формула закона равнопеременного движения
  • § 27. Различные случаи равнопеременных движений
  • § 28. Свободное падение тел. Закон Галилея
  • § 29. Два примера свободного падения тел
  • § 30. Принцип независимого сложения движений
  • § 31°. Расчет криволинейного движения по координатам
  • § 32. Правила перехода от одной системы отсчета к другой. Преобразования Галилея
  • § 33. Поступательное и вращательное движения твердого тела
  • § 34. Некоторые вопросы измерений. Системы единиц
  • § 35°. Кинематика движения тел с большими скоростями
  • § 36. Краткие сведения из истории
  • II. ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ЗАКОНЫ ДИНАМИКИ
  • § 37. Выбор системы отсчета. Первый закон Ньютона. Инерциальные системы отсчета
  • § 38. Особенности действия окружающих тел
  • § 39. Влияние собственных свойств тела на его ускорение
  • § 40°. Влияние скорости движения тела на его ускорение
  • § 41. Двусторонний характер действия тел
  • § 42°. Взаимодействия тел и невозможность создания вечного двигателя
  • § 43. Итоги основных опытов и наблюдений
  • § 44. Как количественно определить действия тел друг на друга? Сила
  • § 45. Измерение сил
  • § 46. Сила — вектор. Принцип независимого действия сил
  • § 47. Разложение сил на составляющие
  • § 48. Связь между силой и ускорением
  • § 49. Инертные свойства тел. Масса
  • § 50. Зависимость ускорения от массы тела
  • § 51. Второй закон Ньютона
  • § 52. Третий закон Ньютона
  • § 53. Полная система законов динамики
  • § 54. Две основные задачи динамики
  • § 55. Порядок действий при решении задач на применение законов Ньютона
  • § 56. Пример решения сложной задачи
  • § 57. Краткие сведения из истории
    III. МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ТЕЛ. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ИХ В РЕШЕНИИ ПРАКТИЧЕСКИХ ЗАДАЧ
  • § 58. Как ведут себя тела в свободном состоянии? Способность тел сохранять свою форму и объем
  • § 59. Определение результата движения частей тела. Деформации
  • § 60. Силы, возникающие при деформациях. Упругие и пластические деформации
  • § 61. Упругие напряжения
  • § 62. Упругие свойства твердых тел. Закон Гука
  • § 63. Упругие пружины. Динамометры
  • § 64. Упругие свойства жидкостей
  • § 65. Упругие свойства газов. Закон Бойля — Мариотта
  • § 66. Трение в жидкостях и газах
  • § 67. Прыжок с парашютом
  • § 68. Сухое трение
  • § 69. Всемирное тяготение
  • § 70. Пример применения закона всемирного тяготения. Первая космическая скорость
  • § 71. Вес и невесомость
  • § 72. Общий обзор механических свойств тел
  • § 73. Принцип относительности механических явлений
  • § 74°. Основные положения теории относительности
    IV. ИМПУЛЬС СИЛЫ. КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ ТЕЛА. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ
  • § 75. Почему нужно искать новые формы законов Ньютона?
  • § 76. Преобразование второго закона Ньютона
  • § 77. Упругий удар шара о стенку
  • § 78. Расчет силы давления струи воды на препятствие
  • § 79. Гидромонитор
  • § 80. Турбина
  • § 81. Системы тел
  • § 82. Новая форма третьего закона Ньютона. Закон сохранения количества движения
  • § 83. Порядок действий при решении задач на применение закона сохранения количества движения
  • § 84. Реактивная сила тяги
  • § 85. Ракетные и реактивные двигатели
  • § 86°. Применение второго закона Ньютону к движению тел переменной массы
  • § 87°. Уравнение движения тел с большими скоростями
    V. РАБОТА. ЭНЕРГИЯ. ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ
  • § 88. Еще один путь преобразования законов Ньютона
  • § 89. Работа постоянной силы
  • § 90. Работа переменной силы
  • § 91. Кинетическая энергия тела
  • § 92. Еще одна форма второго закона Ньютона
  • § 93. Примеры применения разных форм второго закона Ньютона
  • § 94. Работа силы тяжести
  • § 95. Графический способ расчета работы. Работа упругой силы
  • § 96°. Работа сил всемирного тяготения
  • § 97. Работа силы трения
  • § 98. Потенциальная энергия системы тел
  • § 99°. Потенциальная энергия сил всемирного тяготения. Космические скорости
  • § 100. Связь между работой внутренних сил и потенциальной энергией
  • § 101. Полная энергия системы тел. Закон сохранения энергии
  • § 102. Значение закона сохранения энергии
  • § 103. Примеры применения закона сохранения энергии
  • § 104. Мощность двигателей
  • § 105. Краткие сведения из истории
    VI. ВРАЩЕНИЕ ТЕЛ
  • § 106. Угловое перемещение тела
  • § 107. Угловая скорость тела
  • § 108. Угловое ускорение тела
  • § 109. Динамика вращения тел. Основные опыты и наблюдения
  • § 110. Момент силы
  • § 111°. Момент инерции тела
  • § 112°. Уравнение моментов
  • § 113°. Независимое сложение моментов сил
  • § 114°. Примеры применения уравнения моментов
  • § 115°. Кинетическая энергия вращающегося тела
  • § 116. Сводка основных понятий и законов динамики вращения
  • § 117. Общие условия равновесия тел
  • § 118. Пример расчета простых механизмов
  • ЗАКЛЮЧЕНИЕ

4.1. Движение по окружности с постоянной скоростью.

Движение по окружности — простейший вид криволинейного движения.

4.1.1. Криволинейное движение — движение, траекторий которого является кривая линия.

Для движения по окружности с постоянной скоростью:

1) траектория движения — окружность;

2) вектор скорости направлен по касательной к окружности;

3) вектор скорости постоянно меняет свое направление;

4) за изменение направления скорости отвечает ускорение, называемое центростремительным (или нормальным) ускорением;

5) центростремительное ускорение меняет только направление вектора скорости, при этом модуль скорости остается неизменным;

6) центростремительное ускорение направлено к центру окружности, по которой происходит движение (центростремительное ускорение всегда перпендикулярно вектору скорости).

4.1.2. Период (T) — время одного полного оборота по окружности.

Это величина постоянная, так как длина окружности постоянная и скорость движения постоянна

4.1.3 Частота — число полных оборотов за 1 с.

По сути, частота отвечает на вопрос: как быстро вращается тело?

4.1.4. Линейная скорость — показывает, какой путь проходит тело за 1 с (это та же самая скорость, о которой говорилось в предыдущих темах)

где R — радиус окружности.

4.1.5. Угловая скорость показывает, на какой угол поворачивается тело за 1 с.

где — угол, на который повернулось тело за время

4.1.6. Центростремительное ускорение

Напомним, что центростремительное ускорение отвечает только за поворот вектора скорости. При этом, так как скорость постоянная величина, то значение ускорения тоже постоянно.

4.1.7. Закон изменения угла поворота

Это полный аналог закона движения при постоянной скорости :

Роль координаты x играет угол роль начальной координаты играет скорость — угловая скорость И с формулой следует работать так же, как ранее работали с формулой закона равномерного движения.

4.2. Движение по окружности с постоянным ускорением.

4.2.1. Тангенциальное ускорение

Центростремительное ускорение отвечает за изменение направления вектора скорости, но если еще меняется и модуль скорости, то необходимо ввести величину отвечающую за это — тангенциальное ускорение

Из вида формулы ясно, что — это обычное ускорение, о котором говорилось раньше. Если то справедливы формулы равноускоренного движения:

где S — путь, который проходит тело по окружности.

Итак, еще раз подчеркнем, отвечает за изменение модуля скорости.

4.2.2. Угловое ускорение

Мы ввели аналог скорости для движения по окружности — угловая скорость. Естественно будет ввести и аналог ускорения — угловое ускорение

Угловое ускорение связано с тангенциальным ускорением:

Из формулы видно, что если тангенциальное ускорение постоянно, то и угловое ускорение будет постоянно. Тогда можем записать:

Формула является полным аналогом закона равнопеременного движения, поэтому работать с этой формулой мы уже умеем.

4.2.3. Полное ускорение

Центростремительное (или нормальное) и тангенциальное ускорения не являются самостоятельными. На самом деле, это проекции полного ускорения на нормальную (направлена по радиусу окружности, то есть перпендикулярно скорости) и тангенциальную (направлена по касательной к окружности в сторону, куда направлен вектор скорости) оси. Поэтому

Нормальная и тангенциальные оси всегда перпендикулярны, следовательно, абсолютно всегда модуль полного ускорения можно найти по формуле:

4.4. Движение по криволинейной траектории.

Движение по окружности является частным видом криволинейного движения. В общем случае, когда траектория представляет собой произвольную кривую (см. рис.), всю траекторию можно разбить на участки: AB и DE — прямолинейные участки, для которых справедливы все формулы движения по прямой; а для каждой участка, который нельзя рассмотреть как прямую, строим касательную окружность (окружность, которая касается траектории только в этой точке) — в точках C и D. Радиус касательной окружности называется радиусом кривизны. В каждой точке траектории радиус кривизны имеет свое значение.

Формула для нахождения радиуса кривизны :

Скорость. Ускорение. Равноускоренное прямолинейное движение

1. Реальное механическое движение — это движение с изменяющейся скоростью. Движение, скорость которого стечением времени изменяется, называют неравномерным движением.

При неравномерном движении координату тола уже нельзя определить но формуле ​\( x=x_0+v_xt \)​, так как значение скорости движения не является постоянным. Поэтому для характеристики быстроты изменения положения тела с течением времени при неравномерном движении вводят величину, называемую средней скоростью.

Записанная формула определяет среднюю скорость как векторную величину. В практических целях этой формулой можно воспользоваться для определения модуля средней скорости лишь в том случае, когда тело движется вдоль прямой в одну сторону. Если же нужно определить среднюю скорость движения автомобиля от Москвы до Санкт-Петербурга и обратно, чтобы рассчитать расход бензина, то эту формулу применить нельзя, поскольку перемещение в этом случае равно нулю и средняя скорость тоже равна нулю. Поэтому на практике при определении средней скорости пользуются величиной, равной отношению пути ​\( l \)​ ко времени ​\( t \)​, за которое этот путь пройден: \( v_{ср}=\frac{l}{t} \). Эта скорость обычно называется средней путевой скоростью.

2. Важно, что, зная среднюю скорость неравномерного движения на каком-либо участке траектории, нельзя определить положение тела на этой траектории в любой момент времени. Например, если средняя скорость движения автомобиля за 2 часа 50 км/ч, то мы не можем сказать, где он находился через 0,5 часа от начала движения, через 1 час, 1,5 часа и т.п., поскольку он мог первые полчаса двигаться со скоростью 80 км/ч, затем какое-то время стоять, а какое-то время ехать в пробке со скоростью 20 км/ч.

3. Двигаясь по траектории, тело проходит последовательно все её точки. В каждой точке траектории оно находится в определённые моменты времени и имеет какую-то скорость.

Мгновенной скоростью называют скорость тела в данный момент времени в данной точке траектории.

При дальнейшем уменьшении перемещения и соответственно времени движения тела они станут такими маленькими, что прибор, например спидометр, перестанет фиксировать изменение скорости, и движение за этот малый промежуток времени можно считать равномерным. Средняя скорость на этом участке и есть мгновенная скорость тела в т.О.

4. Одним из видов неравномерного движения является равноускоренное движение. Равноускоренным движением называют движение, при котором скорость тела за любые равные промежутки времени изменяется на одно и то же значение.

Слова «любые равные промежутки времени» означают, что какие бы равные промежутки времени (2 с, 1 с, доли секунды и т.п.) мы ни взяли, скорость всегда будет изменяться одинаково. При этом её модуль может как увеличиваться, так и уменьшаться.

5. Характеристикой равноускоренного движения, помимо скорости и перемещения, является ускорение.

Ускорение тела при равноускоренном движении — векторная физическая величина, равная отношению изменения скорости тела к промежутку времени, за который это изменение произошло.

Единица ускорения ​\( =/ \); ​\( \)​​ = 1 м/с/1 с = 1 м/с2. 1 м/с2 — это такое ускорение, при котором скорость тела изменяется за 1 с на 1 м/с.

Направление ускорения совпадает с направлением скорости движения, если модуль скорости увеличивается, ускорение направлено противоположно скорости движения, если модуль скорости уменьшается.

7. Как видно из формулы скорости равноускоренного движения, она линейно зависит от времени. Графиком зависимости модуля скорости от времени является прямая, составляющая некоторый угол с осью абсцисс (осью времени). На рисунке 19 приведены графики зависимости модуля скорости от времени.

График 1 соответствует движению без начальной скорости с ускорением, направленным так же, как и скорость; график 2 — движению с начальной скоростью \( v_{02} \) и с ускорением, направленным так же, как и скорость; график 3 — движению с начальной скоростью \( v_{03} \) и с ускорением, направленным в сторону, противоположную направлению скорости.

8. На рисунке приведены графики зависимости проекции скорости равноускоренного движения от времени (рис. 20).

График 1 соответствует движению без начальной скорости с ускорением, направленным вдоль положительного направления оси X; график 2 — движению с начальной скоростью \( v_{02} \), с ускорением и скоростью, направленными вдоль положительного направления оси X; график 3 — движению с начальной скоростью \( v_{03} \) : до момента времени \( t_0 \) направление скорости совпадает с положительным направлением оси X, ускорение направлено в противоположную сторону. В момент времени \( t_0 \) скорость равна нулю, а затем и скорость, и ускорение направлены в сторону, противоположную положительному направлению оси X.

9. На рисунке 21 приведены графики зависимости проекции ускорения равноускоренного движения от времени.

График 1 соответствует движению, проекция ускорения которого положительна, график 2 — движению, проекция ускорения которого отрицательна.

10. Формулу перемещения тела при равноускоренном движении можно получить, используя график зависимости проекции скорости этого движения от времени (рис. 22).

Полученная формула позволяет определить положение (координату) тела в любой момент времени, если известны начальная скорость, начальная координата и ускорение.

11. На практике часто используют формулу или \( v^2_x-v^2_{0x}=2a_xs_x \), или \( v^2-v^2_{0}=2as \).

Если начальная скорость тела равна нулю, то: ​\( v^2_x=2a_xs_x \)​.

Полученная формула позволяет рассчитать тормозной путь транспортных средств, т.е. путь, который проезжает, например, автомобиль до полной остановки. При некотором ускорении движения, которое зависит от массы автомобиля и силы тяги двигателя, тормозной путь тем больше, чем больше начальная скорость автомобиля.

ПРИМЕРЫ ЗАДАНИЙ

Часть 1

1. Hа рисунке приведены графики зависимости пути и скорости тела от времени. Какой график соответствует равноускоренному движению?

2. Автомобиль, начав двигаться из состояния покоя но прямолинейной дороге, за 10 с приобрел скорость 20 м/с. Чему равно ускорение автомобиля?

1) 200 м/с2
2) 20 м/с2
3) 2 м/с2
4) 0,5 м/с2

3. На рисунках представлены графики зависимости координаты от времени для четырёх тел, движущихся вдоль оси ​\( Оx \)​. У какого из тел в момент времени ​\( t_1 \)​ скорость движения равна нулю?

4. На рисунке представлен график зависимости проекции ускорения от времени для тела, движущегося прямолинейно вдоль оси ​\( Оx \)​.

Равноускоренному движению соответствует участок

1) только ОА
2) только АВ
3) только ОА и ВС
4) только CD

5. При изучении равноускоренного движения измеряли путь, пройденный телом из состояния покоя за последовательные равные промежутки времени (за первую секунду, за вторую секунду и т.д.). Полученные данные приведены в таблице.

Чему равен путь, пройденный телом за третью секунду?

1) 4 м
2) 4,5 м
3) 5 м
4) 9 м

6. На рисунке представлены графики зависимости скорости движения от времени для четырёх тел. Тела движутся по прямой.

Для какого(-их) из тел — 1, 2, 3 или 4 — вектор ускорения направлен противоположно вектору скорости?

1) только 1
2) только 2
3) только 4
4) 3 и 4

7. Используя график зависимости скорости движения тела от времени, определите его ускорение.

1) 1 м/с2
2) -1 м/с2
3) 2 м/с2
4) -2 м/с2

8. При изучении равноускоренного движения измеряли скорость тела в определённые моменты времени. Полученные данные, приведены в таблице. Чему равна скорость тела в момент времени 3 с?

1) 0 м/с
2) 2 м/с
3) 4 м/с
4) 14 м/с

9. На рисунке приведены графики зависимости скорости движения четырёх тел от времени. Ускорение какого из тел равно -1,5 м/с?

1) 1
2) 2
3) 3
4) 4

10. Используя график зависимости скорости движения тела от времени, определите скорость тела в конце 30-й секунды. Считать, что характер движения тела не изменился.

1) 14 м/с
2) 20 м/с
3) 62 м/с
4) 69,5 м/с

11. Два тела движутся по оси ​\( Оx \)​. На рисунке представлены графики зависимости проекции скорости движения тел 1 и 2 от времени.

Используя данные графика, выберите из предложенного перечня два верных утверждения. Укажите их номера.

12. На рисунке представлен график зависимости проекции скорости от времени для тела, движущегося вдоль оси Ох.

Используя данные графика, выберите из предложенного перечня два верных утверждения. Укажите их номера.

Часть 2

13. Зависимость координаты от времени для некоторого тела описывается уравнением ​\( x=12t-t^2 \)​. В какой момент времени скорость движения равна нулю?

Ответы

Скорость. Ускорение. Равноускоренное прямолинейное движение 3 (60%) 2 votes

§ 1.27. Тангенциальное, нормальное и полное ускорения

Физика
Учебник для 10 класса

  • Когда точка движется произвольно, то ее скорость изменяется как по направлению, так и по модулю. В этом случае очень удобно полное ускорение разложить на составляющие по направлению скорости и перпендикулярно к ней.

Ускорение при неравномерном криволинейном движении

Пусть в некоторый момент времени t точка занимает положение А (рис. 1.83, а) и имеет скорость v1, a спустя малое время Δt точка переместилась в положение В1 приобретя скорость v2.

Рис. 1.83

Разложим вектор изменения скорости Δ на составляющие Δτ и Δn (рис. 1.83, б). Первая составляющая направлена по скорости 1 т. е. по касательной к траектории, проведенной в точке А. Она называется тангенциальной (касательной) составляющей вектора Δ. Составляющая Δn ⊥ 1. Поэтому Δn называется нормальной составляющей приращения скорости Δ. По правилу сложения векторов

Δ = Δτ + Δn.

Разделим почленно это равенство на Δt и перейдем к пределу при стремлении Δt -» 0:

Каждое слагаемое этого равенства есть составляющая ускорения (см. § 1.15). Левая часть равенства (1.27.1) является полным ускорением точки. Первое слагаемое в правой части называется тангенциальным (касательным) ускорением, второе слагаемое — уже знакомое нам нормальное ускорение.

Тангенциальное ускорение направлено по касательной к траектории, так как t . При ускоренном движении точки (модуль скорости возрастает) касательное ускорение имеет то же направление, что и скорость. При замедленном движении оно направлено противоположно скорости. Тангенциальное ускорение характеризует быстроту изменения модуля скорости. Нормальное ускорение ап перпендикулярно скорости и характеризует быстроту изменения направления скорости.

Полное ускорение точки равно сумме тангенциального и нормального ускорений:

На рисунке 1.84, а изображен случай ускоренного движения, а на рисунке 1.84, б — замедленного движения точки.

Рис. 1.84

Модуль нормального ускорения

Мы нашли, как направлены тангенциальное и нормальное ускорения. Выражение для модуля нормального ускорения при движении по окружности радиусом r нам известно:

Если движение происходит вдоль произвольной кривой, то под r надо понимать радиус кривизны траектории в данной точке. Выясним, что такое радиус кривизны кривой линии в точке. Выберем на кривой АВ вблизи точки М с обеих сторон от нее еще две точки: К и L (рис. 1.85). Через три точки К, М и L можно провести единственную окружность. Если точки К и L приближать к точке М, каждый раз проводя через эти три точки окружность, то мы получим серию окружностей разных радиусов, дуги которых вблизи точки М все меньше и меньше будут отличаться от кривой АВ.

Рис. 1.85

В пределе, когда точки К и L сколь угодно близко подходят к точке М, радиус проходящей через них окружности также стремится к предельному значению. Это предельное значение радиусов окружностей и называется радиусом кривизны кривой АВ в точке М.

Модуль тангенциального и полного ускорений

Модуль тангенциального ускорения равен

где dv — приращение модуля скорости за бесконечно малый интервал времени dt. Модуль полного ускорения а. точки можно найти по теореме Пифагора (см. рис. 1.84, а, б):

Полное ускорение направлено по секущей в сторону вогнутости траектории.

Классификация движений

По значениям, которые принимают нормальное и тангенциальное ускорения, можно классифицировать различные движения точки.

Если аn = 0, то при любых значениях скорости движение точки происходит по прямой линии. Эту прямую можно рассматривать как окружность бесконечно большого радиуса (г —> ∞).

Если аt = 0 и аn = 0, но скорость отлична от нуля, то движение по прямой будет равномерным, так как не меняется модуль скорости.

В случае аn ≠ 0 движение точки криволинейное, так как меняется направление скорости. Когда аn ≠ 0, аt = 0, то при движении по кривой линии модуль скорости точки не изменяется — точка движется равномерно.

Если аt = 0, аn = const, то точка совершает равномерное движение по окружности.

И наконец, когда оба ускорения 1 и n отличны от нуля, то точка движется неравномерно по криволинейной траектории.

В заключение заметим, что если точка движется равномерно по криволинейной траектории, то можно вычислить путь, пройденный точкой, по формуле s = vt.

При произвольном движении вектор ускорения направлен внутрь траектории. Тангенциальная составляющая этого вектора характеризует изменение скорости по модулю, а нормальная составляющая — по направлению.

Добавить комментарий

Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *